Um sistema de perfuração, em sua forma mais simples, pode ser representado pelo esquema a seguir.

Uma velocidade de referência !$ \omega_{ref} !$ é inserida no sistema, que apresenta momento de inércia polar de massa !$ I !$, rigidez !$ k_t !$ e amortecimento !$ C_t !$ , respectivamente. A broca tem movimentos angulares !$ \theta !$, !$ \dot \theta !$ e !$ \ddot \theta !$. A equação de movimento desse sistema é:

George Brayton propôs um ciclo para ser utilizado em um motor alternativo desenvolvido por ele em 1870 (Çengel e Boles, 2015). No entanto, atualmente, esse ciclo é usado apenas em turbinas a gás. Esse ciclo ideal conta com as etapas a seguir:

A figura a seguir ilustra um tanque rígido com um fluido quente sendo resfriado enquanto é agitado por uma hélice.

Inicialmente, a energia interna do fluido é de 800 kJ. A hélice realiza 250 kJ de trabalho no fluido, e o fluido perde 600 kJ de calor durante o processo de resfriamento. Sabendo que não há armazenamento de energia na hélice, a energia interna final do fluido dentro do tanque é de:

Duas superfícies de uma parede de 3 m de altura e 6 m de largura são mantidas em temperaturas distintas, como ilustrado na figura a seguir.

Sabendo que a condutividade térmica é constante !$ k = 0.8 { \large w \over m ºC} !$, pode-se afirmar que a taxa de transferência de calor na parede é de:

Um fluido viscoso e incompressível em escoamento laminar entre placas paralelas apresenta o seguinte perfil de velocidade

!$ u = { \large 1 \ \partial p \over 2 \mu \ \partial x} y (y - h). !$

Sabendo que a largura da placa é de w e a distância entre as placas é h, pode-se dizer que a vazão volumétrica é de:

A asa de um pequeno avião e o carregamento distribuído idealizado agindo sobre essa asa estão representados na figura a seguir.

Os esforços de reação no engaste A são:

Considere a treliça representada na figura a seguir.

Os valores dos esforços nos apoios A e C da treliça são:

A viga, representada na figura a seguir, está sendo suportada por um apoio pinado em A e pelo cabo que liga os pontos B e D.

O valor da magnitude da força atuando no cabo BD, quando a viga está submetida ao carregamento distribuído ilustrado, é de:

Em uma roda motriz de massa m e raio r, um torque T é aplicado, e esse torque gera uma reação na superfície, na forma de força de atrito F_at, como ilustrado na figura a seguir.

O limite para o movimento sem deslizamento é dado por !$ F_{at} \le \mu N !$, sendo !$ \mu !$ o coeficiente de atrito e !$ N !$ a força normal. Quando o rolamento é puro, a translação e a rotação estão vinculadas por !$ \ddot x = \ddot \theta r !$. O momento de inércia da roda é dado por !$ I_0 = { \large 1 \over 2} mr^2 !$ . O valor máximo limite de torque !$ T_{lim} !$, a partir 2 do qual a roda passa a escorregar, é:

O mecanismo biela-manivela, representado na figura a seguir, apresenta velocidade angular de entrada no elo 2 de !$ \omega_2 !$ no sentido horário. Os elos 2 e 3 têm comprimento !$ l_2 !$ e !$ l_3 !$ , respectivamente. O ângulo !$ \theta_2 !$ é conhecido e !$ \theta_3 !$ (referente ao elo 3), a partir de uma prévia análise de posição, pode ser obtido.

Pode-se dizer que a velocidade do pistão (ponto B) na direção do eixo !$ x !$ é: