As circulações de massa e a organização da convecção em mesoescala obedece aos balanços hidrostático e inercial que existem na Natureza. No entanto, o escoamento é perturbado de diversas maneiras e, ainda, estes balanços podem ser estáveis e instáveis. A predominância de um desses ajustes dinâmicos em determinada situação atmosférica pode ser estimada pela razão entre as velocidades de fase das ondas de gravidade (!$ c_g !$) e inerciais (!$ c_I !$), por meio do chamado raio de deformação de Rossby (!$ R_o !$), dado por
!$ R_o = { \large C_g \over cI} = { \large L_zN \over L_x |f|} !$
onde!$ L_z !$ = H é a escala de profundidade típica do distúrbio (H ~10 km), !$ L_x !$ é a sua escala de comprimento horizontal (variável de acordo com cada fenômeno), N (~1x!$ 10^–2 s^–1 !$) é a frequência de Brunt-Väisälä e f é o parâmetro de Coriolis (|f| = !$ 10^{–4} s^{–1} !$), com valores típicos para latitudes médias (independentes do hemisfério a que se referem). Quando !$ R_o !$ = 1,0, o distúrbio atmosférico apresenta resposta igual para as ondas inerciais e de gravidade. Nesse caso, define-se, então, o comprimento horizontal típico desse distúrbio associado a !$ R_o !$ = 1,0 (!$ L_R !$) como:
!$ L_R = { \large L_zN \over |f|} = { \large HN \over |f|} !$
Com base no texto acima, assinale a alternativa correta.
